每批次产品的折射率nd和阿贝数υd与标准值的差异一般在以下公差范围内：
折射率nd：±30×10-5；
阿贝数υd：±0.5%。
如有特殊要求，可按照以下标准供货：
板料 折射率nd：±2×10-5 ~ ±5×10-5
阿贝数υd：±0.3%
二次型料 折射率nd：±10×10-5 ~ ±20×10-5
阿贝数υd：±0.3%
圆棒切片品 折射率nd：±5×10-5 ~ ±20×10-5
阿贝数υd：±0.3%
玻璃的应力双折射以其最长边中部单位长度上的光程差δ表示时，分为4级，见表9。
表9
级别 | 玻璃中部光程差δ(nm/cm) ≤ |
1 | 2 |
1a | 4 |
2 | 6 |
3 | 10 |
注：粗退火条料按合同执行。 | |
玻璃的应力双折射以其距边缘5%直径或边长处的单位厚度上的最大光程差δmax表示时，分为5级，见表10。
表10
级别 | 玻璃边缘光程差δmax(nm/cm) ≤ |
s1 | 3 |
s2 | 5 |
s3 | 10 |
s4 | 20 |
s5 | 80 |
条纹度用点光源和透镜组成的平行光路条纹仪检查，
通过转动玻璃，检查最容易产生条纹的玻璃切断面方向内部的条纹影像，与标准试样进行比对，分为4级，见表11。
表11
| 级别 | 条纹特征 |
| a | 无条纹影像 |
| b | 有细而分散的条纹 |
| c | 有平行细条纹 |
| d | 有平行细条纹 |
随着光学玻璃制造技术的不断进步，气泡已有明显的改善，但是制造出完全没有气泡的玻璃是非常困难的。玻璃内气泡的直径、个数由玻璃的种类和熔解条件决定。
光学玻璃气泡等级用100 cm3玻璃中所含气泡(直径φ≥0.03mm)的总截面积来确定，分为5级，见表12。结石、结晶体及其它夹杂物也作气泡计算。扁长气泡取最长轴和最短轴的算术平均值为直径计算截面积。
表12
级别 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 |
φ≥0.03 mm气泡总截面积 | <0.03 | ≥0.03 <0.1 | ≥0.1 <0.25 | ≥0.25 <0.5 | ≥0.5 |
玻璃光吸收系数以白光通过玻璃中每厘米路程的内部透过率的自然对数的负值表示。通过测量玻璃的白光内部透过率来计算光吸收系数，分为8级，见表13。
表13
级别 | 光吸收系数 ≤ | 级别 | 光吸收系数 ≤ |
00 | 0.001 | 3 | 0.008 |
0 | 0.002 | 4 | 0.010 |
1 | 0.004 | 5 | 0.015 |
2 | 0.006 | 6 | 0.030 |
光学均匀性以一块玻璃中各部分折射率偏差最大值△nmax来表示，按照gb/t7962.2规定的方法测量（使用平行光管，采用分辨率法测量）。分为4级，见表14。
表14 | |
级别 | 光学均匀性 △nmax |
h1 | ±2×10-6 |
h2 | ±5×10-6 |
h3 | ±10×10-6 |
h4 | ±20×10-6 |
在高精度光学系统中使用的玻璃，对单块玻璃折射率的变化控制严格，即对光学均匀性要求比较高，需采用特殊的生产方法并使用干涉仪进行检查。如有需要，请另外咨询。